目錄簡諧運動單擺周期公式推導 高中彈簧振子周期公式推導 單擺的一個周期是從哪到哪 簡諧運動的周期公式如何推導? 單擺周期近似公式推導
單擺的周期公式是 T=2π√(L/g)
證明：
擺球的擺動軌跡是一個圓弧，設擺角(擺球偏離豎直方向的角度)為θ，則擺球的重力mg沿此圓弧的切線方向的分力為mgsinθ，設擺球偏離平衡位置的位移為x、擺長為l，則當擺角很小時,可以認為sinθ=x/l.。所以，單擺的回復力為F=-mgx/l。
對于而言,m、g、l均為定值，故可認為k=mg/l，則F=-kx。
因此在單擺很小的情況下，單擺做簡諧運動。
將k=mg/l代入ω=√(k/m)可得ω=√(g/l)，由T=2π/ω可得單擺周期公式
T=2π√(l/g)
彈簧振子
F=-kx
a=d2x/dt2
=-(k/m)x=-ω2x ω=√(k/m)
d2x/dt2+ω2x=0
解微分方程
得：x=Acos(ωt+φ)
ω=2π/T
T=2π/ω=2π√(m/k)
單擺：
F切=ma=-mgsinθ a=ld2θ/dt2
ma=mld2θ/dt2=-mgsinθ
d2θ/dt2+(g/l)sinθ=0
θ<5° sinθ≈θ
d2θ/dt2+(g/l)θ=0 令ω2=g/l
d2θ/dt2+ω2θ=0
解微分方程：θ=θ0cos(wt+φ)
得：T=2π/ω=2π√(l/g)
擴展資料：
單擺是一種理想的物理模型，它由理想化的擺球和擺線組成。擺線由質量不計、不可伸縮的細線提供；擺球密度較大，坦段首而且球的半徑比擺線的長度小得多，這樣才可以將擺球看做質點讓數，由擺線和擺球構成單擺。
從公式中可看出，單擺周期與振幅和擺球質量無燃汪關。從受力角度分析，單擺的回復力是重力沿圓弧切線方向并且指向平衡位置的分力，偏角越大，回復力越大，加速度（gsinθ ）越大，在相等時間內走過的弧長也越大，所以周期與振幅、質量無關，只與擺長l和重力加速度g有關。
在有些振動中l不一定是繩長，g也不一定為9.8，因此出現了等效擺長和等效重力加速度的問題。
參考資料：
-單擺
求單擺周期有兩個辦法：實驗法：讓單擺做50個周期（從釋放點A開始源逗計時，當回到A時記為一個周期）的擺動，記型爛下50次擺卜裂漏動的時間t，那么周期就是t/50需要注意的是單擺擺動的時候其懸線和豎直方向的夾角不能太大，一般為5°到10°，否則周期不準確。
計算法就是一樓的同志說的
單擺周期公式推導是：T=2π√(L/g)。
用一根絕對撓性且長度不變、質量可忽略不計的線懸掛一個質點，在重力作用下在鉛垂平面內作周期運動，就成為。單擺單擺在擺角小于5°（現在一般認為是小于10°）的條件下振動時，可近似認為是簡諧運動。單擺運動姿搏的周期公式：T=2π√(L/g).其中L指擺長，g是當地重力加速度宏冊枯。
說明：
質點振動的一種，是最簡單的擺。繞一個懸點來回擺動的物體，都稱為擺，但其周期一般和物體的形狀、大小及密度的分布有關。但若把尺寸很小的質塊懸于一端固定的長度為l且不能伸長的細繩上。
把質塊拉離平衡位置，使細繩和過懸點鉛垂線所 成角度小于10°，放手后質塊往復振動，可視為質點的振動，其周期T只和長度l和當地的重力加速蔽洞度g有關，即T和質塊的質量 、形狀和振幅的大小都無關系，其運動狀態可用簡諧振動公式表示，稱為單擺。
設夾角a 線長l 拉力T 角速度w
T-mgCOSa=w^2*l (1)
mgSINa=-mdv/dt (2)
v=da/dt*l(3)
有2 3 式得
gSINa/l=-d^2a/dt^2
a很小舉盯或時sin(a)=a
g*a/l+d^2a/dt^2=0 這是最簡單的常微正伍分方程式
特征根是 A=(g/l) i w^2=g/l 所以解a=a0cos(wt+b)
周期T=2π/則敗w=2π*(l/g)^1/2
采用牛頓第二定律推導：
如下圖，擺長為l,重物受力為：重力mg和繩子的張力T。取如圖所示的二維坐標系，張力T可以分解為垂直和水平方向的二個力。L與垂線的夾角為θ。
F=ma，可以列出重物在x和y二個方向上的運動方程：
這二個微分方程相當難解，所以只能采用一種“小角度近似”的方法進行處理，
解的物理意義很明確，A是最大振幅冊埋，ω是角速度，φ是初相角（視初始條件而定）。
擴展資料：
科學是嚴謹的，在此補充在任意角度下單擺的周期公式。在此之前先提出兩個概念（這里用Mathematica的定義）：
第一類不完全橢圓積分：
第一類完全橢圓積分：
下面用微分方程進行討論，設擺長為l,擺線與豎直方向的夾角為θ，那么單擺的運動公式為：
令，于是有
上式改寫成：
這是一個可分離變量的微分方程！分離變量：
其通解為：
給定初始條件（0≤α≤π），，則其特解為：
所以考慮t（t是四分之一周期）正悔：
設，則
又考慮到
便可以化簡得到
按照前舉姿正面的定義，便有
此處的α就是常說的擺角。
參考資料：-單擺
